圖6-9為對表6-1中給出的部分不連續(xù)性散射體進行脈沖反射實驗，得到的反射波歸一化功率譜隨入射角的變化情況(圖中數(shù)據(jù)是與0°入射角反射波功率譜進行歸一化后的結(jié)果)。該圖表明，當散射體的尺度與波長相當時，散射體形狀變化帶來回波功率與角度之間關系的顯著變化。

圖6-10、圖6-11和圖6-12分別為鈦合金內(nèi)圓球孔、扁球孔和長扁球孔上獲得的散射縱、橫波頻譜的實驗結(jié)果與按照Born近似理論計算所得結(jié)果的比較。其中實驗結(jié)果以實線(—)表示，理論計算結(jié)果以虛線(---)表示。 可以看出，兩者有較好的一致性。

Tittmann和Elsley在不同入射角下對表6-1中一個縱橫比為2:1的扁球孔進行了超聲波散射實驗，并與Born近似理論計算所得的結(jié)果進行了比較，如圖6-13所示。

從上述各圖中可以看出，實驗結(jié)果和Born近似計算結(jié)果之間的符合情況基本良好。散射數(shù)據(jù)對于在近似計算基礎上發(fā)展起來的散射理論的驗證和發(fā)展具有重要作用，同時也為散射反演技術(shù)的發(fā)展提供了相應的數(shù)據(jù)基礎。

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